1、74 安培环路定理 磁介质的磁导率,一、安培环路定理,1.表述,在磁感强度为 的恒定磁场中 ， 磁感强度沿任一闭合环路的线积分 等于穿过该环路的所有电流的代数和的0倍,环绕”：设想闭合路径l为一根绳子 ， 绳子勒紧后能把电流捆住 ， 即为环绕,环路定理只适用于恒定电流(闭合或延伸到无穷远,2.简推,1)回路l环绕电流 ， 与磁感线重合,载流长直导线的磁感强度为,因为l回路与磁感线完全重合 ， 即两者夹角处处为0 ， 故,如回路l与磁感线重合 ， 但两者方向相反 ， 则夹角处处为 ， 故,2)回路l环绕电流 ， 且形状任意,3)回路l不环绕电流,4)多电流情况,以上结果对任意形状的闭合电流（伸向无限远的电流）均成立,问 1） 是否与回 。

【物理学74|物理学：7—4 安培环路定理磁介质的磁导率】2、路 外电流有关,2）若， 是否回路 上各处 ？ 是否回路 内无电流穿过,二、由安培环路定理求磁场,方法,对称性分析(分析B的大小、方向特点,根据B特点选取合适的环路l, 使得路径与磁场重合或垂直 ， 简化积分,用环路定理计算磁场,例1：无线长直导线的磁场,对称性分析：如图,选合适的环路：取回来与磁感线重合与I成右手螺旋关系,计算,解,例2 无限长载流圆柱面的磁场,对称性分析,解,将圆柱面分为无限多窄条 ， 每个窄条可看作是载有电流dI的无限长直导线,P点的磁场就是所有这样一对对的窄条形成的 ， 所以P点的磁场B一定也垂直于r方向如图,由于圆柱面上电流分布的轴对称性 ， 可知柱面外任一点的B 均垂直于相应的r方 。

3、向；且距离轴线同远的场点 ， 其B的大小相同,选合适的环路：由上分析知 ， 应选在垂直于轴线的平面内的过P点的以r为半径的圆形环路L,计算,圆柱面外 rR,圆柱面内 0 rR,例3 无限长载流圆柱体的磁场,分析过程与例2相同,解,圆柱面外 rR,圆柱面内 0 rR,解 1 ) 对称性分析螺旋管内为均匀场 , 方向沿轴向, 外部磁感强度趋于零， 即,例4 长直密绕螺线管内磁场,无限长载流螺线管内部磁场处处相等 , 外部磁场为零,2 ) 选矩形回路L 如图,磁场 的方向与电流 成右螺旋,3 ) 利用安培环路定理计算,当 时 ， 螺绕环内可视为均匀场,例5 求载流螺绕环内的磁场,2）选回路,解 1） 对称性分析 。

4、；环内 线为同心圆 ， 环外 为零,令,三、磁介质的磁导率,1.磁介质及其分类,磁介质：能够磁化并影响磁场的物质,分类,2.磁导率,称为磁介质的磁导率,称为磁介质的相对磁导率,超导体不仅是电阻为零的理想导体 ， 而且也是一个理想的抗磁体 。
在样品进入超导态的瞬间 ， 穿过样品的磁通量突然全部被排斥出去了 ， 这表明 ， 只要样品处于超导态 ， 它就始终保持内部磁场为零 ， 外部磁场的磁力线统统被排斥到体外 ， 使磁场受到畸变 。
这种将磁场完全排斥于体外的性质 ， 称为完全抗磁性 。
这种现象叫做迈斯纳效应 。
图中超导磁悬浮的演示 ， 上面是用超强永磁体钕铁硼制成的圆片 ， 下面是烧制的高温超导体钇钡铜氧 。
当温度低于超导转变点时 ， 超导体进入完全抗磁性 ， 即下方的超导体如同一块和上方的永磁体同极相对的磁铁一样 ， 使上方磁片的磁力线受到阻碍 ， 全部磁力线排出超导体外 ， 这些受阻磁力线的磁力使永磁片支托起来 ， 飘浮在一个与自身重量相平衡的位置上,16 。

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标题：物理学74|物理学：7—4 安培环路定理磁介质的磁导率